B&D Ch1 - 편집 역사

2024년 8월 13일 (화) 05:58에 Jwlee님의 편집

2024-08-13T05:58:15Z

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	<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \vec{ \sigma } \cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>		<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \vec{ \sigma } \cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>


			균일한 자기장의 경우 g factor=2가 자연스럽게 나온다.

			Semiclassical Force Law만 이해못하고 일단 넘어간다.



			Chapter 2.

2024-08-13T05:36:36Z

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28번째 줄:		28번째 줄:


	<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \sigma \cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>		<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \vec{ \sigma } \cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>

2024-08-13T05:36:15Z

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	<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \sigma cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>		<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \sigma \cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>

2024-08-13T05:35:53Z

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23번째 줄:		23번째 줄:

	5. 따라서 N=4가 minimum possible dimension		5. 따라서 N=4가 minimum possible dimension


			Pauli Equation


			<math> i \hbar \frac{\partial \psi}{\partial t } = [ \frac{ ( \vec{p} - e/c \vec{A} )^2 } {2m } - \frac{e\hbar}{2mc } \sigma cdot \vec{B} + e\Phi ] \psi </math>

2024-08-12T08:50:06Z

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18번째 줄:		18번째 줄:
	2. eigenvalue가 1, -1		2. eigenvalue가 1, -1

	3. TR (alpha) = 0 -> alpha의 eigenvalue는 [+1, -1], [+1, +1, -1, -1]		3. TR (alpha) = 0 -> alpha의 eigenvalue는 [+1, -1], [+1, +1, -1, -1]과 같은 쌍으로 주어져야 함

	4. N=2 , Pauli matrix 3개 + I, I는 모든 행렬과 commutable,		4. N=2 , Pauli matrix 3개 + I, I는 모든 행렬과 commutable,

			5. 따라서 N=4가 minimum possible dimension

2024-08-12T08:46:54Z

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11번째 줄:		11번째 줄:

	3. <math> i \hbar \frac{\partial \psi }{\partial t } = - \frac{ \hbar^2 \nabla^2 }{2m} \psi </math>		3. <math> i \hbar \frac{\partial \psi }{\partial t } = - \frac{ \hbar^2 \nabla^2 }{2m} \psi </math>

			디랙 행렬의 성질

			1. 허미션

			2. eigenvalue가 1, -1

			3. TR (alpha) = 0 -> alpha의 eigenvalue는 [+1, -1], [+1, +1, -1, -1]

			4. N=2 , Pauli matrix 3개 + I, I는 모든 행렬과 commutable,

2024-08-11T15:04:47Z

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8번째 줄:		8번째 줄:

	<math> p = - i \hbar \nabla </math>		<math> p = - i \hbar \nabla </math>


			3. <math> i \hbar \frac{\partial \psi }{\partial t } = - \frac{ \hbar^2 \nabla^2 }{2m} \psi </math>

2024-08-11T15:02:16Z

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7번째 줄:		7번째 줄:
	2. <math> H = i \hbar \frac{\partial }{\partial t } </math>		2. <math> H = i \hbar \frac{\partial }{\partial t } </math>

	<math> p = - i \hbar \nabla </math>		<math> p = - i \hbar \nabla </math>

2024-08-11T15:01:24Z

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4번째 줄:		4번째 줄:

	<math> H = \frac{ p^2 }{2m} </math>		<math> H = \frac{ p^2 }{2m} </math>

			2. <math> H = i \hbar \frac{\partial }{\partial t } </math>

			<math> p = - i \hbar \nabla </math>

2024-08-11T14:59:28Z

새 문서: Chapter 1은 디랙 방정식으로부터 시작한다. 1. 올바른 양자 이론은 특수 상대성 이론을 만족해야할 것이다. <math> H = \frac{ p^2 }{2m} </math>

새 문서

Chapter 1은 디랙 방정식으로부터 시작한다.

1. 올바른 양자 이론은 특수 상대성 이론을 만족해야할 것이다.

<math> H = \frac{ p^2 }{2m} </math>