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"양자 컴퓨팅 2023-1"의 두 판 사이의 차이
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→No cloning theorem
(→쌍대공간) |
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| (같은 사용자의 중간 판 9개는 보이지 않습니다) | |||
| 62번째 줄: | 62번째 줄: | ||
유니터리 뿐 아니라 선형인 성질도 매우 중요하다. | 유니터리 뿐 아니라 선형인 성질도 매우 중요하다. | ||
== 측정 게이트 == | |||
Cbit은 측정을 해도 상태가 변하지 않는다. | |||
Qbit은 측정을 하면 그 측정하는 상태를 확률적으로 얻는다. Born rule | |||
Quantum Catastrophe 한번 측정하면 다시는 원상태로 돌이킬 수 없다. | |||
== The generalized Born rule == | |||
== Preparing two Qbit state == | |||
We use entanglement by CNOT (2 Qbit gate) | |||
= Chapter 2 = | |||
== input and output register == | |||
n Qbit (input) | |||
+ m Qbit (output) | |||
<math> U_f | x \rangle_n | y \rangle_m = | x \rangle_n | y \oplus f(x) \rangle_m </math> | |||
<math> U_f | x \rangle_n |0 \rangle_m = | x \rangle_n | f(x) \rangle_m </math> | |||
With <math> H </math>, we can make every states | |||
<math> H^{\otimes n } </math> | |||
<math> U_f H^{\otimes n } \otimes 1_m ( | 0 \rangle_n |0 \rangle_m ) = U_f( \sum_x | x \rangle_n | 0 \rangle_m ) = \sum_x |x \rangle_n | f(x) \rangle_m </math> | |||
This is "so called" quantum parallelism. | |||
== No cloning theorem == | |||
it is not possible to clone an arbitrary states to another quantum states. | |||
(only when <math > \langle \phi | \psi \rangle = 1 or 0 </math> ) | |||
== Tofolli Gate == | |||
마지막에 E가 붙는 것은 | |||
<math> e^{i \alpha } |1 \rangle | \psi \rangle = | 1 \rangle e^{i \alpha} | \psi \rangle </math> 이기 때문이다. | |||
== Homework == | == Homework == | ||
