L = 1 2 μ ( r ˙ 2 + r 2 θ ˙ 2 ) + k r {\displaystyle L={\frac {1}{2}}\mu ({\dot {r}}^{2}+r^{2}{\dot {\theta }}^{2})+{\frac {k}{r}}}
방정식은 두 가지가 나오는데,
ℓ = μ r × r θ ˙ {\displaystyle \ell =\mu r\times r{\dot {\theta }}}
μ r ¨ = μ r θ ˙ 2 − k r 2 = ℓ 2 μ r 3 − k r 2 {\displaystyle \mu {\ddot {r}}=\mu r{\dot {\theta }}^{2}-{\frac {k}{r^{2}}}={\frac {\ell ^{2}}{\mu r^{3}}}-{\frac {k}{r^{2}}}}
Orbit equation은 d 2 u d θ 2 + u = μ k / ℓ 2 {\displaystyle {\frac {d^{2}u}{d\theta ^{2}}}+u=\mu k/\ell ^{2}}
마지막 항의 dimension은 당연히 [ L − 1 ] {\displaystyle [L^{-1}]} 이다.
M k / ( M 2 r 2 v 2 ) = F o r c e / ( M a s s × v 2 ) = m a / ( m a s s v 2 ) = L − 1 {\displaystyle Mk/(M^{2}r^{2}v^{2})=Force/(Mass\times v^{2})=ma/(massv^{2})=L^{-1}}
d 2 u d θ 2 + u = 1 / r 0 = μ k / ℓ 2 {\displaystyle {\frac {d^{2}u}{d\theta ^{2}}}+u=1/r_{0}=\mu k/\ell ^{2}}
r 0 = ℓ 2 μ k {\displaystyle r_{0}={\frac {\ell ^{2}}{\mu k}}}
r ( θ ) = r 0 1 + ϵ cos ( θ ) {\displaystyle r(\theta )={\frac {r_{0}}{1+\epsilon \cos(\theta )}}}
타원 방정식을 만족하는가의 유무
r ( θ ) {\displaystyle r(\theta )} 는 초점이므로
r ′ + r = 2 a {\displaystyle r'+r=2a}
r ′ 2 = ( 2 f + r cos θ ) 2 + ( r sin θ ) 2 {\displaystyle r'^{2}=(2f+r\cos \theta )^{2}+(r\sin \theta )^{2}}
f = a ϵ {\displaystyle f=a\epsilon } 를 만족하는지 보면 된다.
또한 타원의 성질로부터
r m i n + r m a x = 2 a = r 0 1 + ϵ + r 0 1 + ϵ {\displaystyle r_{min}+r_{max}=2a={\frac {r_{0}}{1+\epsilon }}+{\frac {r_{0}}{1+\epsilon }}}